Já sabemos de Eletricidade e Magnetismo I que uma carga elétrica cria ao seu redor um campo vetorial - o campo elétrico E.
Portanto, temos a seguinte relação:
carga elétrica « E « carga elétrica
Isto é, uma carga elétrica cria um campo elétrico que por sua vez exerce uma força sobre uma outra carga colocada no campo.
Por simetria podemos fazer uma analogia com o magnetismo, como mostra o esquema abaixo:
carga magnética « B « carga magnética
Onde B é o campo magnético.
O problema com esta analogia é que, ao que tudo indica, na natureza não existem cargas magnéticas, das quais emergeriam linhas de campo, e que são chamadas de monopólos magnéticos.
Certas teorias predizem que tais monopólos magnéticos deveriam existir e muitos físicos procuram por eles, mas até agora a sua existência não foi confirmada.
Experiências mostraram que o campo magnético se origina de cargas elétricas em movimento, de modo que desde então podemos fazer a seguinte relação:
carga em movimento « B « carga em movimento
Como já vimos que um conjunto de cargas em movimento é uma corrente elétrica, temos, então:
corrente elétrica « B « corrente elétrica
A equação acima nos diz que uma carga elétrica em movimento ou uma corrente elétrica cria um campo magnético e que uma carga elétrica em movimento imersa num campo magnético sofre a ação de uma força magnética que é dada pela equação abaixo:
F = qvxB
Esta equação é análoga à equação utilizada no cálculo da força criada por um campo elétrico.
A velocidade v que aparece na equação indica que a força magnética F só aparecerá se a carga q apresentar uma velocidade não-nula.
Note que a direção da força que um campo magnético exerce sobre uma carga em movimento é perpendicular ao plano determinado pelos vetores v e B.
Logo, a força magnética F é perpendicular a cada um destes vetores. Para determinar o sentido da força, existem várias regras práticas.
Uma delas é chamada de regra do tapa, como mostra a figura à direita.
De acordo com esta regra, para obtermos o sentido da força magnética que atua sobre uma carga positiva em movimento, dispomos de nossa mão direita como na figura, de modo que o polegar fique dirigido ao longo do vetor v e os demais dedos fiquem orientados ao longo do campo magnético B.
O sentido da força será aquele para onde fica voltada a palma da mão (o sentido de um tapa dado com esta mão).
O produto vetorial visto na equação anterior mostra que se a partícula se mover com velocidade paralela ao campo magnético, a força que atuará sobre a mesma será nula.
O módulo da força é dado por:
F = qvB.senq
Fonte: orbita.starmedia.com
